c02:materia_in_condizioni_stellari
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Linea 1: | Linea 1: | ||
====== A2.4 Termodinamica della materia in condizioni stellari. Il gradiente adiabatico ed il criterio di stabilità ====== | ====== A2.4 Termodinamica della materia in condizioni stellari. Il gradiente adiabatico ed il criterio di stabilità ====== | ||
+ | <WRAP justify> | ||
Dalla usuale formulazione del [[wp.it> | Dalla usuale formulazione del [[wp.it> | ||
- | indicando con <tex>$\delta Q$</ | + | indicando con $\delta Q$ il calore fornito ad un generico sistema |
termodinamico, | termodinamico, | ||
\\ | \\ | ||
- | \\ | ||
- | <tex> | ||
$$\delta Q = dU + pdV$$ | $$\delta Q = dU + pdV$$ | ||
- | </ | ||
- | \\ | ||
\\ | \\ | ||
ove appare la variabile // | ove appare la variabile // | ||
sistema. Osservando che il volume occupato da 1 grammo di materia | sistema. Osservando che il volume occupato da 1 grammo di materia | ||
- | è pari a <tex>$1/\rho$</ | + | è pari a $1/\rho$, si risale immediatamente ad una più |
appropriata formulazione riguardante il bilancio termico per | appropriata formulazione riguardante il bilancio termico per | ||
grammo di materia | grammo di materia | ||
\\ | \\ | ||
- | \\ | ||
- | <tex> | ||
$$\delta Q = dU + pd(\frac {1}{\rho}) = dU - \frac {P}{\rho^2}d\rho$$ | $$\delta Q = dU + pd(\frac {1}{\rho}) = dU - \frac {P}{\rho^2}d\rho$$ | ||
- | </ | ||
- | \\ | ||
\\ | \\ | ||
ove l' | ove l' | ||
grammo di materia e immediatamente ricavabile dividendo per | grammo di materia e immediatamente ricavabile dividendo per | ||
- | <tex>$\rho$</ | + | $\rho$ |
le già citate espressioni riguardanti l' | le già citate espressioni riguardanti l' | ||
unità di volume. Lo stato termodinamico resta così definito | unità di volume. Lo stato termodinamico resta così definito | ||
- | dalle tre variabili // | + | dalle tre variabili // |
fornendo una rappresentazione adeguata anche ad un generico fluido termodinamico | fornendo una rappresentazione adeguata anche ad un generico fluido termodinamico | ||
non soggetto ad artificiali delimitazioni. Si noti che in tutte le | non soggetto ad artificiali delimitazioni. Si noti che in tutte le | ||
Linea 41: | Linea 33: | ||
per istante le variabili di stato, il calore assorbito o ceduto | per istante le variabili di stato, il calore assorbito o ceduto | ||
resta collegato alla funzione di stato S ([[wp.it> | resta collegato alla funzione di stato S ([[wp.it> | ||
- | relazione | + | relazione $\delta Q = T\delta S$. Poiché |
il caso per le trasformazioni subite dal plasma stellare nel corso | il caso per le trasformazioni subite dal plasma stellare nel corso | ||
dell' | dell' | ||
generale porre il primo principio della termodinamica nella forma | generale porre il primo principio della termodinamica nella forma | ||
\\ | \\ | ||
- | \\ | ||
- | <tex> | ||
$$\delta Q = T \delta S = dU - \frac {P}{\rho^2}d\rho$$ | $$\delta Q = T \delta S = dU - \frac {P}{\rho^2}d\rho$$ | ||
- | </ | ||
- | \\ | ||
\\ | \\ | ||
Poiché S è funzione di stato, assumendo P e T come variabili | Poiché S è funzione di stato, assumendo P e T come variabili | ||
Linea 56: | Linea 44: | ||
forma | forma | ||
\\ | \\ | ||
- | \\ | ||
- | <tex> | ||
$$Tds = T [(\frac {\partial S}{\partial T})_P+(\frac {\partial S}{\partial P})_T]= C_P dT - E_T dP$$ | $$Tds = T [(\frac {\partial S}{\partial T})_P+(\frac {\partial S}{\partial P})_T]= C_P dT - E_T dP$$ | ||
- | </ | ||
- | \\ | ||
\\ | \\ | ||
con | con | ||
\\ | \\ | ||
\\ | \\ | ||
- | <tex>$C_P=T(dS/ | + | $C_P=T(dS/ |
\\ | \\ | ||
\\ | \\ | ||
- | <tex>$E_T=T(dS/ | + | $E_T=T(dS/ |
\\ | \\ | ||
\\ | \\ | ||
Linea 78: | Linea 62: | ||
Stante la complessità dei relativi calcoli, questi dati vengono | Stante la complessità dei relativi calcoli, questi dati vengono | ||
in genere forniti al programma assieme all' | in genere forniti al programma assieme all' | ||
- | (<tex>$\rightarrow A3.2$</ | + | ($\rightarrow A3.2$) ed ai coefficienti di opacità |
- | (<tex>$\rightarrow A3.3$</ | + | ($\rightarrow A3.3$) sotto forma tabulare, per ogni assunta composizione della |
materia stellare e per una opportuna griglia di valori delle | materia stellare e per una opportuna griglia di valori delle | ||
- | variabili di stato <tex>$\rho$</ | + | variabili di stato $\rho$ e T. |
Nel caso di una miscela di gas perfetto e radiazione, basta peraltro | Nel caso di una miscela di gas perfetto e radiazione, basta peraltro | ||
esplicitare la dipendenza dell' | esplicitare la dipendenza dell' | ||
di stato e fare uso dell' | di stato e fare uso dell' | ||
- | analiticamente i valori di <tex>$C_P$</ | + | analiticamente i valori di $C_P$ e $E_T$. Scegliendo come parametri |
di stato P e T, il [[wp.it> | di stato P e T, il [[wp.it> | ||
fornisce | fornisce | ||
\\ | \\ | ||
- | \\ | ||
- | <tex> | ||
$$TdS=(\frac {\partial U}{\partial P})_TdP +(\frac {\partial U}{\partial T})_PdT - \frac {P}{\rho^2}[(\frac {\partial \rho}{\partial P})_TdP+[(\frac {\partial \rho}{\partial T})_PdT]$$ | $$TdS=(\frac {\partial U}{\partial P})_TdP +(\frac {\partial U}{\partial T})_PdT - \frac {P}{\rho^2}[(\frac {\partial \rho}{\partial P})_TdP+[(\frac {\partial \rho}{\partial T})_PdT]$$ | ||
- | </ | ||
- | \\ | ||
\\ | \\ | ||
e quindi | e quindi | ||
\\ | \\ | ||
- | \\ | ||
- | <tex> | ||
$$C_P=(\frac {\partial U}{\partial T})_P+ \frac {P}{\rho^2}[(\frac {\partial \rho}{\partial T})_P]$$ | $$C_P=(\frac {\partial U}{\partial T})_P+ \frac {P}{\rho^2}[(\frac {\partial \rho}{\partial T})_P]$$ | ||
- | </ | ||
\\ | \\ | ||
- | \\ | ||
- | <tex> | ||
$$E_P= -(\frac {\partial U}{\partial P})_T+\frac {P}{\rho^2}[(\frac {\partial \rho}{\partial P})_T]$$ | $$E_P= -(\frac {\partial U}{\partial P})_T+\frac {P}{\rho^2}[(\frac {\partial \rho}{\partial P})_T]$$ | ||
- | |||
- | </ | ||
\\ | \\ | ||
+ | Poichè ($\rightarrow 3.2$) | ||
\\ | \\ | ||
- | Poichè (< | ||
- | \\ | ||
- | \\ | ||
- | <tex> | ||
$$P=P_g+P_r= \frac {k}{\mu H}\rho T +\frac {a}{3}T^4$$ | $$P=P_g+P_r= \frac {k}{\mu H}\rho T +\frac {a}{3}T^4$$ | ||
- | </ | ||
\\ | \\ | ||
- | \\ | ||
- | <tex> | ||
$$U=U_g+U_r= \frac {1}{\rho}(\frac {N}{2}P_g+3P_r)$$ | $$U=U_g+U_r= \frac {1}{\rho}(\frac {N}{2}P_g+3P_r)$$ | ||
- | </ | ||
- | \\ | ||
- | \\ | ||
- | si ottiene, ad esempio, per < | ||
\\ | \\ | ||
+ | si ottiene, ad esempio, per $E_T$ | ||
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- | <tex> | ||
$$E_T= (\frac {N}{2}P_g+3P_r)\frac {1}{\rho^2}(\frac {\partial \rho} | $$E_T= (\frac {N}{2}P_g+3P_r)\frac {1}{\rho^2}(\frac {\partial \rho} | ||
{\partial P})_T - \frac {1}{\rho}[\frac {\partial}{\partial P} | {\partial P})_T - \frac {1}{\rho}[\frac {\partial}{\partial P} | ||
(\frac {N}{2}P_g+3P_r)_T]+\frac {P}{\rho^2}(\frac {\partial \rho} {\partial P})_T$$ | (\frac {N}{2}P_g+3P_r)_T]+\frac {P}{\rho^2}(\frac {\partial \rho} {\partial P})_T$$ | ||
- | </ | ||
\\ | \\ | ||
+ | Osservando che per $T=cost$, $dP_r=0$ e $dP=dP_g$ si ha | ||
\\ | \\ | ||
- | Osservando che per < | ||
- | \\ | ||
- | \\ | ||
- | <tex> | ||
$$(\frac {\partial \rho}{\partial P})_T=(\frac {\partial \rho}{\partial P_g})_T= \frac {\mu H}{kT}= \frac {\rho}{P_g}$$ | $$(\frac {\partial \rho}{\partial P})_T=(\frac {\partial \rho}{\partial P_g})_T= \frac {\mu H}{kT}= \frac {\rho}{P_g}$$ | ||
- | </ | ||
- | \\ | ||
\\ | \\ | ||
si ottiene infine | si ottiene infine | ||
\\ | \\ | ||
- | \\ | ||
- | <tex> | ||
$$E_T=\frac {1}{\rho}(\frac {N}{2}+3\frac {P_r}{P_g}-\frac {N}{2} | $$E_T=\frac {1}{\rho}(\frac {N}{2}+3\frac {P_r}{P_g}-\frac {N}{2} | ||
+\frac {P}{P_g})=\frac {1}{\rho}(4\frac {P_r}{P_g}+1)$$ | +\frac {P}{P_g})=\frac {1}{\rho}(4\frac {P_r}{P_g}+1)$$ | ||
- | </ | ||
- | \\ | ||
\\ | \\ | ||
Analogamente si ricava | Analogamente si ricava | ||
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- | \\ | ||
- | <tex> | ||
$$C_P=\frac {1}{\rho T}(\frac {N+2}{2}P_g+20 P_r+16\frac {P_r^2}{P_g})$$ | $$C_P=\frac {1}{\rho T}(\frac {N+2}{2}P_g+20 P_r+16\frac {P_r^2}{P_g})$$ | ||
- | </ | ||
\\ | \\ | ||
- | \\ | + | Si noti che $TdS=0$ definisce una [[wp.it> |
- | Si noti che <tex>$TdS=0$</ | + | |
Ne segue | Ne segue | ||
che per una tale trasformazione | che per una tale trasformazione | ||
\\ | \\ | ||
+ | $$(\frac {dT}{dP})_{ad}= \frac {E_T}{C_P}$$ o anche | ||
+ | $$\nabla_{ad}= \frac {dlogT}{dlogP}=\frac {P}{T}\frac {E_T}{C_P}$$ | ||
\\ | \\ | ||
- | < | + | Se $P_r << P_g$, $\nabla_{ad}=2/ |
- | $$(\frac {dT}{dP})_{ad}= \frac {E_T}{C_P} {\rm o anche } | + | |
- | \nabla_{ad}= \frac {dlogT}{dlogP}=\frac {P}{T}\frac {E_T}{C_P}$$ | + | |
- | </ | + | |
- | \\ | + | |
- | \\ | + | |
- | Se <tex>$P_r << P_g$, $\nabla_{ad}=2/ | + | |
di un gas perfetto monoatomico (N=3) e a 0.3 nel caso di molecole | di un gas perfetto monoatomico (N=3) e a 0.3 nel caso di molecole | ||
biatomica (N=5). Più in generale, è facile comprendere che un | biatomica (N=5). Più in generale, è facile comprendere che un | ||
Linea 181: | Linea 126: | ||
della temperatura. | della temperatura. | ||
- | Si noti infine che per <tex>$P_r>> | + | Si noti infine che per $P_r>> |
- | strutture stellari di massa molto grande,<tex>$\nabla_{ad} \rightarrow | + | strutture stellari di massa molto grande, |
- | 0.25$</ | + | 0.25$. La radiazione tende quindi a diminuire il gradiente |
adiabatico, favorendo la convezione. La radiazione dunque si | adiabatico, favorendo la convezione. La radiazione dunque si | ||
comporta come un gas con 6 gradi di libertà, ed in effetti tale | comporta come un gas con 6 gradi di libertà, ed in effetti tale | ||
Linea 190: | Linea 135: | ||
osservazione è facile giungere ad un criterio termodinamico per | osservazione è facile giungere ad un criterio termodinamico per | ||
la stabilità di una struttura stellare. Per il teorema del | la stabilità di una struttura stellare. Per il teorema del | ||
- | viriale (<tex>$\rightarrow 4.1$</ | + | viriale ($\rightarrow 4.1$) tale stabilità richiede |
- | <tex>$$2T+\Omega=0$$</ | + | $$2T+\Omega=0$$ |
dove T è l' | dove T è l' | ||
- | che compongono la struttura e <tex>$\Omega$</ | + | che compongono la struttura e $\Omega$ è l' |
La stabilità richiede quindi che metà dell' | La stabilità richiede quindi che metà dell' | ||
in una contrazione sia trasferita all' | in una contrazione sia trasferita all' | ||
- | particelle: | + | particelle: $dT=-d\Omega /2$. In un gas monoatomico, |
gradi di libertà, | gradi di libertà, | ||
- | energia cinetica, e resta quindi altrettanta energia (<tex>$d\Omega/2$</ | + | energia cinetica, e resta quindi altrettanta energia ($d\Omega/ |
per sopperire alle perdite per radiazione. In un gas con 6 gradi | per sopperire alle perdite per radiazione. In un gas con 6 gradi | ||
di libertà se metà dell' | di libertà se metà dell' | ||
Linea 209: | Linea 154: | ||
l' | l' | ||
- | Tale criterio è sovente espresso in letteratura tramite | + | Tale criterio è sovente espresso in letteratura tramite $\gamma |
- | =C_P/ | + | =C_P/C_V$ $=d(logP/ |
gradi di libertà delle particelle. Per un gas perfetto | gradi di libertà delle particelle. Per un gas perfetto | ||
- | monoatomico risulta | + | monoatomico risulta $\gamma=5/ |
- | la stabilità richiede | + | la stabilità richiede $\gamma> |
- | \\ | + | </WRAP> |
- | \\ | + | |
- | <fbl> | + | |
- | \\ | + | |
\\ | \\ | ||
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~~DISQUS~~ | ~~DISQUS~~ |
c02/materia_in_condizioni_stellari.1285251834.txt · Ultima modifica: 14/06/2021 14:05 (modifica esterna)