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A4.2. Il teorema del viriale
Si abbia un gas autogravitante, composto cioè da un insieme di N
particelle di massa mi, mutamente interagenti attraverso il
loro campo gravitazionale. Per esso si definisce il momento di
inerzia
<tex>
$I = \sum_i m_1(x_i^2+y_i^2+z_i^2) \ \ i=1,N$
</tex>
con ovvio significato dei simboli.
Operandone la derivata seconda rispetto al tempo ne risulta
<tex>
$$\frac {1}{2}\frac {d^2 I}{dt^2}= \sum_i m_i \frac {d}{dt} (x_i
v_{xi}+ y_i v_{yi}+ z_i v_{zi} ) = \sum_i m_i v_{xi}^2 + \ldots +m_1
x_i a_{xi} + \ldots\ldots.$$
</tex>
dove per brevità sono stati omessi gli
analoghi contributi delle componenti y e z.
E' subito visto che la somma
<tex>
$$\sum_i m_i v_{xi}^2 + m_i v_{yi}^2 + m_i v_{zi}^2 = \sum_i m_i
v_i^2 = 2T$$
</tex>
avendo indicato con T l'energia cinetica totale del
sistema, somma delle energie cinetiche delle singole particelle.
Notiamo ora che <tex>m$_i$a$_{xi}$</tex> per la legge di Newton
<tex>($\overline F
= m \overline a$)</tex> è la componente x della forza agente sulla
i-ma particella. Potremo dunque scrivere
<tex>
$$ x_i \ m_i a_{xi}= x_i F_{xi} = x_i G \sum_{j \not= i} \frac {m_i m_j}{r_{ij}^2} \ \frac {x_j - x_i}{r_{ij}}$$
</tex>
Eseguendo le somme, ad ogni termine del tipo
<tex>
$$ x_i G \frac {m_i m_j}{r_{ij}^2} \
\frac {x_j - x_i}{r_{ij}} \ \ \ {\rm (componente \ x \ della \ forza \
operata \ dalla \ particella \ j \ su \ quella \ i)}$$
</tex>
corrisponde un termine
<tex>
$$ x_j G \frac {m_i m_j}{r_{ij}^2} \
\frac {x_i - x_j}{r_{ij}} \ \ \ {\rm (componente \ x \ della \ forza \
operata \ dalla \ particella \ i \ su \ quella \ j)}$$
</tex>
la cui somma fornisce
<tex>
$$ (x_i-x_j) G \frac {m_i m_j}{r_{ij}^2} \
\frac {x_j - x_i}{r_{ij}} \ = -G \frac {m_i m_j}{r_{ij}^2} \ \frac
{(x_j - x_i)^2}{r_{ij}}$$
</tex>
Sommando le corrispondenti componenti y e z si ha
<tex>
$$ -G \frac {m_i m_j}{r_{ij}^2} \ \frac
{(x_j - x_i)^2+ (y_j - y_i)^2 + (z_j - z_i)^2 }{r_{ij}}= -G \frac
{m_i m_j}{r_{ij}}$$
</tex>
e sommando su tutte le particelle
<tex>
$$- \sum_{ij} G \frac
{m_i m_j}{r_{ij}} \ = \ \Omega = {\rm energia \ di \ legame \
gravitazionale}$$
</tex>
Riassumendo, si conclude che
<tex>
$$\frac {1}{2}\frac {d^2 I}{dt^2}= 2T + \Omega$$
</tex>
come si voleva dimostrare.
<fbl>