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c08:lo_scenario_generale

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Linea 1: Linea 1:
 ====== 8.1 Lo scenario generale ====== ====== 8.1 Lo scenario generale ======
  
 +<WRAP justify>
 Lo studio dell'evoluzione delle piccole masse ci ha fornito gran Lo studio dell'evoluzione delle piccole masse ci ha fornito gran
 parte degli ingredienti necessari per la comprensione dei parte degli ingredienti necessari per la comprensione dei
Linea 12: Linea 13:
 è non-degenere, e la combustione a shell assume l'aspetto di una è non-degenere, e la combustione a shell assume l'aspetto di una
 rapida fase di transizione che porta la struttura sulla sua rapida fase di transizione che porta la struttura sulla sua
-traccia di Hayashi ove innescherà la combustione quiescente <tex>3 +traccia di Hayashi ove innescherà la combustione quiescente 3 $\alpha$  
-$\alpha$</tex> al centro del nucleo di elio, mentra la shell di idrogeno+al centro del nucleo di elio, mantra la shell di idrogeno
 resta attiva ai confini di tale nucleo. In questo intervallo di resta attiva ai confini di tale nucleo. In questo intervallo di
-masse viene dunque a mancare il Ramo delle Giganti, che resta a+masse viene dunque a mancare il [[c06:ramo_giganti_flash_elio|Ramo delle Giganti]], che resta a
 contraddistinguere le piccole masse e, dunque, le più antiche contraddistinguere le piccole masse e, dunque, le più antiche
 popolazioni stellari. popolazioni stellari.
  
  
-Stante la forte dipendenza della combustione <tex>3 $\alpha$</tex> dalla+Stante la forte dipendenza della combustione 3 $\alpha$ dalla
 temperatura, in tutte queste strutture si svilupperà una zona temperatura, in tutte queste strutture si svilupperà una zona
 convettiva centrale. I fenomeni di trascinamento del nucleo convettiva centrale. I fenomeni di trascinamento del nucleo
Linea 35: Linea 36:
  
 La Fig. 8.1 illustra il comportamento in combustione La Fig. 8.1 illustra il comportamento in combustione
-centrale di elio della struttura di 6 <tex>M$_{\odot}$</tex> che avevamo+centrale di elio della struttura di 6 M$_{\odot}$ che avevamo
 già seguito nelle fasi di combustione di idrogeno  già seguito nelle fasi di combustione di idrogeno 
 ( --> Fig. 6.4). Si può notare il progressivo incremento della ( --> Fig. 6.4). Si può notare il progressivo incremento della
-luminosità prodotta dalla <tex>3 $\alpha$</tex> a spese dell'efficienza+luminosità prodotta dalla 3 $\alpha$ a spese dell'efficienza
 della shell di idrogeno. Si noti anche il progressivo aumento del della shell di idrogeno. Si noti anche il progressivo aumento del
 nucleo convettivo, segnalato dalla distribuzione omogenea di nucleo convettivo, segnalato dalla distribuzione omogenea di
-<tex>$^{12}$C</tex>, e lo sviluppo di una limitata regione semiconvettiva,+$^{12}$C, e lo sviluppo di una limitata regione semiconvettiva,
 segnalata dal gradiente nell'abbondanza di elio. Dalle temperature segnalata dal gradiente nell'abbondanza di elio. Dalle temperature
 efficaci riportate in figura si ricava  come l'ultimo modello sia efficaci riportate in figura si ricava  come l'ultimo modello sia
Linea 50: Linea 51:
 \\ \\
 **Fig. 8.1** Evoluzione della struttura interna di una **Fig. 8.1** Evoluzione della struttura interna di una
-stella di 6 <tex>M$_{\odot}$</tex>, y=0.20, Z=10<sup>-3</sup> durante la fase di+stella di 6 M$_{\odot}$, y=0.20, Z=10<sup>-3</sup> durante la fase di
 combustione quiescente dell'elio centrale. I vari parametri sono combustione quiescente dell'elio centrale. I vari parametri sono
 normalizzati ai loro valori massimi, riportati in ogni pannello. normalizzati ai loro valori massimi, riportati in ogni pannello.
Linea 73: Linea 74:
 tale limite dipende dalla composizione originale della stella: tale limite dipende dalla composizione originale della stella:
 possiamo peraltro almeno orientativamente indicare un valore possiamo peraltro almeno orientativamente indicare un valore
-attorno alle 8 <tex>$M_{\odot}$</tex>.+attorno alle 8 $M_{\odot}$.
  
 Masse superiori a M<sub>up</sub> giungono invece ad innescare la Masse superiori a M<sub>up</sub> giungono invece ad innescare la
-combustione del Carbonio prima che il nucleo degeneri +[[wp.it>Processo_di_fusione_del_carbonio|combustione del Carbonio]] prima che il nucleo degeneri 
-completamente. In un ristretto intervallo di circa 2 <tex>$M_{\odot}$</tex>+completamente. In un ristretto intervallo di circa 2 $M_{\odot}$
 la combustione di C conduce alla creazione di nuclei di ONe la combustione di C conduce alla creazione di nuclei di ONe
 degeneri. Se, nuovamente, non interviene una sufficiente perdita degeneri. Se, nuovamente, non interviene una sufficiente perdita
Linea 88: Linea 89:
 combustioni sino alla finale [[wp.it>fotodisintegrazione]] del Fe e combustioni sino alla finale [[wp.it>fotodisintegrazione]] del Fe e
 l'esplosione come [[wp.it>Supernovae]]. l'esplosione come [[wp.it>Supernovae]].
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c08/lo_scenario_generale.1340372608.txt · Ultima modifica: 14/06/2021 14:05 (modifica esterna)

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