c04:fusione_particelle_cariche
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c04:fusione_particelle_cariche [11/01/2010 10:59] – aggiunta figura 4.5 - marco | c04:fusione_particelle_cariche [29/05/2023 10:56] (versione attuale) – tolto codice Facebook marco | ||
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Linea 1: | Linea 1: | ||
+ | ====== 4.5 Traiettorie evolutive per fusione di particelle cariche ====== | ||
+ | <WRAP justify> | ||
+ | Esaminando | ||
+ | possibile porre in luce quanto di non occasionale vi è nel | ||
+ | tipo di [[wp.it> | ||
+ | [[wp.it> | ||
+ | Come già richiamato nel primo capitolo ($\rightarrow$ [[c01: | ||
+ | generico nucleo resta caratterizzato dal numero Z di protoni e N | ||
+ | di neutroni che lo compongono, ed è possibile mappare nel | ||
+ | piano Z,N la sequenza di nuclei stabili esistenti | ||
+ | 4.5). In tale piano, per i nuclei più semplici, sino | ||
+ | a circa Z=20, i nuclei stabili appaiono caratterizzati da un | ||
+ | numero simile di protoni e neutroni ($Z\sim N$) mentre a Z | ||
+ | maggiori si manifesta un progressivo eccesso di neutroni (Fig. 1. | ||
+ | 22). Le regioni esterne alla sequenza di stabilità sono | ||
+ | occupate da nuclei instabili che decadono verso la loro | ||
+ | configurazione stabile trasformando protoni in neutroni, o | ||
+ | viceversa, attraverso decadimenti $\beta^+$ o | ||
+ | $\beta^-$, | ||
+ | rispettivamente. | ||
+ | \\ | ||
+ | \\ | ||
+ | {{: | ||
+ | \\ | ||
+ | **Fig. 4.5 ** La sequenza dei nuclei stabili è | ||
+ | contornata da nuclei instabili che con decadimenti $\beta^+$ o | ||
+ | $\beta^-$ si portano nella configurazione di equilibrio, cui | ||
+ | corrisponde un massimo dell' | ||
+ | \\ | ||
+ | \\ | ||
+ | Come mostrato in Figura 4.6, non sorprende trovare | ||
+ | che per ogni prefissato numero di nucleoni A=Z+N la configurazione | ||
+ | stabile mostra la maggiore energia di legame (la minore massa) tra | ||
+ | tutti gli altri possibili isobari. Si comprende così come i | ||
+ | decadimenti $\beta$ rappresentino il [[wp.it> | ||
+ | consente ai nuclei di portarsi nel loro minimo di energia con | ||
+ | l' | ||
+ | comprensibile l' | ||
+ | l' | ||
+ | tanto minori) quanto più i nuclei si allontanano da quella che | ||
+ | viene talora definita la loro [[wp.it> | ||
+ | |||
+ | In tale scenario, si comprende | ||
+ | successivamente protoni, si producano nuclei con eccesso di tali | ||
+ | particelle, instabili dunque per decadimento $\beta^+$. Più in | ||
+ | generale, quando la fusione di particelle leggere porta a | ||
+ | configurazioni distanti dalla valle di stabilità, il nucleo composto | ||
+ | prodotto nella reazione decadrà nel suo stato fondamentale con | ||
+ | l' | ||
+ | Se la configurazione del nucleo composto è all' | ||
+ | avverrà inevitabilmente per un eccesso di protoni e un | ||
+ | decadimento $\beta^+$ si incaricherà di riportare il nucleo | ||
+ | nella sua configurazione stabile. | ||
+ | \\ | ||
+ | \\ | ||
+ | {{: | ||
+ | \\ | ||
+ | \\ | ||
+ | ** Fig. 4.6 ** Andamento schematico della massa di nuclei | ||
+ | con eguale numero di nucleoni (numero atomico A=Z+N) al variare | ||
+ | del numero di protoni Z e neutroni N. Il nucleo stabile realizza | ||
+ | la massima energia di legame (massa minima). I nuclei instabili si | ||
+ | portano nello stato di massimo legame tramite decadimenti | ||
+ | $\beta^-$ [(Z, | ||
+ | ] o $\beta^+$ [(Z, | ||
+ | liberandosi così rispettivamente dell' | ||
+ | protoni. | ||
+ | \\ | ||
+ | \\ | ||
+ | E' così possibile leggere la maggior parte delle reazioni | ||
+ | che abbiamo incontrato nella catena pp e che incontreremo nel | ||
+ | seguito in tale semplice chiave topologica, chiarendo l' | ||
+ | di processi $\gamma$ e $\beta^+$ che in genere contraddistinguono | ||
+ | le varie catene di combustione tra particelle cariche. | ||
+ | </ | ||
+ | \\ | ||
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+ | \\ | ||
+ | ~~DISQUS~~ |