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--- c04:fusione_particelle_cariche [11/01/2010 11:14] – aggiunta figura 4.6 - marco
+++ c04:fusione_particelle_cariche [29/05/2023 10:56] (versione attuale) – tolto codice Facebook marco
@@ Linea 1: / Linea 1: @@
+====== 4.5 Traiettorie evolutive per fusione di particelle cariche ======
+<WRAP justify>
+Esaminando  in generale le proprietà dei [[wp.it>Nucleo_atomico|nuclei]] è
+possibile porre in luce quanto di non occasionale vi è nel
+tipo di [[wp.it>Reazione_nucleare|reazioni nucleari]] che abbiamo incontrato discutendo la
+[[wp.it>Catena_pp|catena pp]] e che incontreremo illustrando le altre combustioni.
+Come già richiamato nel primo capitolo ($\rightarrow$ [[c01:a08|A1.8]]), un
+generico nucleo resta caratterizzato dal numero Z di protoni e N
+di neutroni che lo compongono, ed è possibile mappare nel
+piano Z,N la sequenza di nuclei stabili esistenti  in natura (Fig.
+.5). In tale piano, per i nuclei più semplici, sino
+a circa Z=20, i nuclei stabili appaiono caratterizzati da un
+numero simile di protoni e neutroni ($Z\sim N$) mentre a Z
+maggiori si manifesta un progressivo eccesso di neutroni (Fig. 1.
+).  Le regioni esterne alla sequenza di stabilità sono
+occupate da nuclei instabili che decadono verso la loro
+configurazione stabile trasformando protoni in neutroni, o
+viceversa, attraverso decadimenti $\beta^+$ o
+$\beta^-$,
+rispettivamente.
+\\
+\\
+{{:c04:figura_04_05.jpg?600}}
+\\
+**Fig. 4.5 ** La sequenza dei nuclei stabili è
+contornata da nuclei instabili che con decadimenti $\beta^+$ o
+$\beta^-$ si portano nella configurazione di equilibrio, cui
+corrisponde un massimo dell'energia di legame
+\\
+\\
+Come mostrato in  Figura 4.6, non sorprende trovare
+che per ogni prefissato numero di nucleoni A=Z+N la configurazione
+stabile mostra la maggiore energia di legame (la minore massa) tra
+tutti gli altri possibili isobari. Si comprende così come i
+decadimenti $\beta$ rappresentino il [[wp.it>Decadimento_beta|canale di trasformazione]] che
+consente ai nuclei di portarsi nel loro minimo di energia con
+l'emissione di elettroni negativi o positivi. Risulta anche
+comprensibile l'evidenza sperimentale secondo la quale
+l'instabilità appare tanto maggiore (i tempi di decadimento
+tanto minori) quanto più i nuclei si allontanano da quella che
+viene talora definita la loro [[wp.it>Isola_di_stabilità|valle di stabilità]].
+In tale scenario, si comprende  come nella catena pp, agglutinando
+successivamente protoni, si producano nuclei con eccesso di tali
+particelle, instabili dunque per decadimento $\beta^+$. Più in
+generale, quando la fusione di particelle leggere porta a
+configurazioni distanti dalla valle di stabilità, il nucleo composto
+prodotto nella reazione decadrà nel suo stato fondamentale con
+l'emissione di un quanto $\gamma$ di energia.
+Se la configurazione del nucleo composto è all'esterno della valle, ciò
+avverrà inevitabilmente per un eccesso di protoni e un
+decadimento $\beta^+$ si incaricherà di riportare il nucleo
+nella sua configurazione stabile.
+\\
+\\
+{{:c04:figura_04_06.jpg?500}}
+\\
+\\
+** Fig. 4.6 ** Andamento schematico della massa di nuclei
+con eguale numero di nucleoni (numero atomico A=Z+N) al variare
+del numero di protoni Z e neutroni N. Il nucleo stabile realizza
+la massima energia di legame (massa minima). I nuclei instabili si
+portano nello stato di massimo legame tramite decadimenti
+$\beta^-$ [(Z,N)$\rightarrow$ (Z+1, N-1) + e$^-$ + $\overline \nu$
+] o $\beta^+$ [(Z,N)$\rightarrow$ (Z-1, N+1) + e$^+$ + $\nu$ ]
+liberandosi così rispettivamente dell'eccesso di neutroni o di
+protoni.
+\\
+\\
+E' così possibile leggere la  maggior parte delle reazioni
+che abbiamo incontrato nella catena pp e che incontreremo nel
+seguito in tale semplice chiave topologica, chiarendo l'alternanza
+di processi $\gamma$ e $\beta^+$ che in genere contraddistinguono
+le varie catene di combustione tra particelle cariche.
+</WRAP>
+\\
+----
+\\
+~~DISQUS~~