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c08:grandi_masse

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Linea 2: Linea 2:
  
 <WRAP justify> <WRAP justify>
-Stelle sufficientemente massicce (<tex>M$\ge$ 10 - 11 M$_{\odot}$</​tex>​)+Stelle sufficientemente massicce (M$\ge$ 10 - 11 M$_{\odot}$)
 giungono a superare indenni la combustione del Carbonio, giungono a superare indenni la combustione del Carbonio,
 procedendo attraverso le successive combustioni di Neon, Ossigeno, procedendo attraverso le successive combustioni di Neon, Ossigeno,
Linea 10: Linea 10:
 conferma di ciò la Tabella 8.2 riporta una stima dei conferma di ciò la Tabella 8.2 riporta una stima dei
 tempi trascorsi nelle diverse combustioni da una stella di 25 tempi trascorsi nelle diverse combustioni da una stella di 25
-<tex>M$_{\odot}$</​tex>​, confermando come lo studio delle combustioni avanzate+M$_{\odot}$,​ confermando come lo studio delle combustioni avanzate
 debba essere essenzialmente volto alla conoscenza dell'​evoluzione debba essere essenzialmente volto alla conoscenza dell'​evoluzione
 chimica della materia stellare e ai processi esplosivi che chimica della materia stellare e ai processi esplosivi che
Linea 21: Linea 21:
 | Neon      |   150 kev | 4 10<​sup>​6</​sup>​ gr/​cm<​sup>​3</​sup>​| 1 anno  | | Neon      |   150 kev | 4 10<​sup>​6</​sup>​ gr/​cm<​sup>​3</​sup>​| 1 anno  |
 | Ossigeno ​ |    200 kev |  10<​sup>​7</​sup>​ gr/​cm<​sup>​3</​sup>​ | 6 mesi  | | Ossigeno ​ |    200 kev |  10<​sup>​7</​sup>​ gr/​cm<​sup>​3</​sup>​ | 6 mesi  |
-| Silicio ​  ​| ​  350 kev | 3 10<​sup>​7</​sup>​ gr/​cm<​sup>​3</​sup>​| 1 giorno ​ |+| Silicio ​  ​| ​  350 kev | 3 10<​sup>​7</​sup>​ gr/​cm<​sup>​3</​sup>​ | 1 giorno ​ |
 | Collasso ​ |    600 kev | 3 10<​sup>​9</​sup>​ gr/​cm<​sup>​3</​sup>​ | secondi ​ | | Collasso ​ |    600 kev | 3 10<​sup>​9</​sup>​ gr/​cm<​sup>​3</​sup>​ | secondi ​ |
-| Massimo del collasso ​   ​3 MeV | 10<​sup>​14</​sup>​ gr/​cm<​sup>​3</​sup>​ | millisecondi |  +| Massimo del collasso |  3 MeV | 10<​sup>​14</​sup>​ gr/​cm<​sup>​3</​sup>​ | millisecondi |  
-| Esplosione ​ |    100-600 kev | varie | 1-10 secondi | +| Esplosione ​ | 100-600 kev | varie | 1-10 secondi | 
 \\ \\
 ** Tabella 8.2** Temperature,​ densità e tempi scala nucleari per una ** Tabella 8.2** Temperature,​ densità e tempi scala nucleari per una
-stella di 25 <tex>M$_{\odot}$</​tex>​+stella di 25 M$_{\odot}$
 <WRAP justify> <WRAP justify>
 A fronte della breve vita delle  grandi masse , non risulta A fronte della breve vita delle  grandi masse , non risulta
Linea 44: Linea 44:
 stessa figura, assumendo per LMC un modulo di distanza DM <​tex>​$\sim$</​tex>​ stessa figura, assumendo per LMC un modulo di distanza DM <​tex>​$\sim$</​tex>​
 18.5, troviamo all'​estremità superiore della Sequenza Principale 18.5, troviamo all'​estremità superiore della Sequenza Principale
-stelle di magnitudine V <tex>$\sim$</​tex> ​-6, oltre 20000 volte più+stelle di magnitudine V $\sim$-6, oltre 20000 volte più
 luminose del [[wp.it>​Sole]],​ a testimonianza della loro appartenenza al luminose del [[wp.it>​Sole]],​ a testimonianza della loro appartenenza al
 campo delle grandi masse. campo delle grandi masse.
Linea 54: Linea 54:
 Globulare della Grande Nube NGC2004. Destra: Stesso diagramma ma Globulare della Grande Nube NGC2004. Destra: Stesso diagramma ma
 corretto per un modulo di distanza DM=18.5 e con sovraimposte le corretto per un modulo di distanza DM=18.5 e con sovraimposte le
-tracce evolutive teoriche per stelle di 2.5 e 16 <tex>M$_{\odot}$</​tex>​. Le+tracce evolutive teoriche per stelle di 2.5 e 16 M$_{\odot}$. Le
 stelle del clump indicato dalle frecce sono stelle del campo della stelle del clump indicato dalle frecce sono stelle del campo della
 Nube, non appartenenti all'​ammasso. Nube, non appartenenti all'​ammasso.
Linea 64: Linea 64:
 temperatura centrale e luminosità delle strutture, e temperatura centrale e luminosità delle strutture, e
 aumentano le dimensioni in massa dei nuclei convettivi di Sequenza aumentano le dimensioni in massa dei nuclei convettivi di Sequenza
-Principale, che in una stella di 20 <tex>M$_{\odot}$</​tex> ​e in dipendenza+Principale, che in una stella di 20 M$_{\odot}$ e in dipendenza
 dalla composizione chimica iniziale, possono arrivare a superare dalla composizione chimica iniziale, possono arrivare a superare
-anche le 9 <tex>M$_{\odot}$</​tex>​. Come mostrato nel pannello di destra della +anche le 9 M$_{\odot}$. Come mostrato nel pannello di destra della 
-precedente Fig. 8.6 nel caso di una 16 <tex>M$_{\odot}$</​tex>​,+precedente Fig. 8.6 nel caso di una 16 M$_{\odot}$,​
 all'​esaurimento dell'​idrogeno centrale segue - come di norma - all'​esaurimento dell'​idrogeno centrale segue - come di norma -
 una escursione verso il rosso. Le modalità di tale escursione una escursione verso il rosso. Le modalità di tale escursione
Linea 118: Linea 118:
 intermedie, l'​estensione dei loop dipende criticamente da dettagli intermedie, l'​estensione dei loop dipende criticamente da dettagli
 della modellistica:​ ad esempio, diverse assunzioni sulla ancora della modellistica:​ ad esempio, diverse assunzioni sulla ancora
-incerta sezione d'urto per la reazione ​<tex>$^{12}$C$(\alpha , +incerta sezione d'urto per la reazione $^{12}$C$(\alpha , 
-\gamma)^{16}$O</​tex> ​producono sensibili variazioni sullo sviluppo dei+\gamma)^{16}$O producono sensibili variazioni sullo sviluppo dei
 loop. loop.
 </​WRAP>​ </​WRAP>​
 ^ Z ^  0.01 ^ 0.006 ^ 0.003 ^ 0.002 ^ ^ Z ^  0.01 ^ 0.006 ^ 0.003 ^ 0.002 ^
-|<tex>T$_c^{MS}$</​tex> ​  |  30.6 | 31.5 | 35.9 | 37.4 | +|T$_c^{MS}$ ​  ​| ​ 30.6 | 31.5 | 35.9 | 37.4 | 
-|<tex>T$_c^{X=0}$</​tex>  ​|  65.5 | 67.5 | 70.8 | 72.0 |+|T$_c^{X=0}$ |  65.5 | 67.5 | 70.8 | 72.0 |
 <WRAP justify> <WRAP justify>
-**Tabella 8.3** Temperature centrali per i modelli di 20  ​<tex>M$_{\odot}$</​tex> ​di+**Tabella 8.3** Temperature centrali per i modelli di 20  M$_{\odot}$ di
 cui alla Fig.8.8 nella fase di ZAMS e all'​esaurimento cui alla Fig.8.8 nella fase di ZAMS e all'​esaurimento
 dell'​idrogeno. dell'​idrogeno.
c08/grandi_masse.txt · Ultima modifica: 02/10/2017 14:51 da marco