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+====== A8.3 Nuclei degeneri. Pulsi termici. Biforcazione del Carbonio. ======
+<WRAP justify>
+Allorquando in una struttura stellare si sviluppa un nucleo
+degenere l'evoluzione delle condizioni interne appare largamente
+condizionata dalle caratteristiche del nucleo stesso. Un'evidenza
+di ciò proviene dalla  esistenza di una relazione //"massa del
+nucleo-luminosità"// sia per le Giganti Rosse di piccola massa,
+con nucleo di He degenere, che per piccole masse e masse
+intermedie in fase di AGB. A titolo di esempio la Fig. 8.18
+riporta l'evoluzione temporale delle condizioni
+centrali di un campione di masse stellari, mostrando come le
+strutture con nuclei degeneri di He convergano verso un'unica
+sequenza temporale.
+\\
+\\
+{{:c08:fig8_a04.jpg?500}}
+\\
+**Fig. 8.18** Evoluzione delle condizioni centrali di
+stelle di varia massa dalla fase di presequenza sino alle fasi
+evolutive avanzate.
+\\
+\\
+Strutture con nucleo di CO degenere sono fatalmente destinate a
+innescare  pulsi termici. Il termine della fase di //early AGB// e
+l'innesco dei pulsi è segnalato da alcuni eventi precursori,
+quali una rinnovata efficienza della shell di idrogeno e alcuni
+lievi massimi secondari nell'evoluzione della luminosità della
+struttura. Ancora a titolo di esempio la Fig. 8.19
+mostra l'andamento di tale luminosità in un modello di 2.5
+M$_{\odot}$ di composizione chimica solare. Si può notare come
+la crescita continua della luminosità assuma gradatamente un
+andamento oscillante sino a innescare il primo vero e proprio
+pulso che, dopo un transiente riaggiustamento, dà inizio ad una
+sequenza omogenea di successivi pulsi. Si noti al riguardo anche
+la relativamente bassa luminosità alla quale si sviluppano i
+pulsi rispetto alle strutture più massicce.
+\\
+\\
+{{:c08:fig8_a05.jpg?500}}
+\\
+** Fig. 8.19** Andamento temporale della luminosità
+nella fase di innesco dei pulsi termici in un modello di 2.5
+M$_{\odot}$ di composizione solare.
+\\
+\\
+{{:c08:fig8_a06.jpg?500}}
+\\
+**Fig. 8.20** Evoluzione temporale delle temperature
+centrali e delle temperature massime in una serie di modelli con
+Z=8 10<sup>-3</sup> a cavallo dei limiti per l'innesco del Carbonio
+\\
+\\
+La Fig. 8.20 mostra infine come l'innesco del [[wp.it>Carbonio]]
+si presenti come una vera e propria biforcazione nel destino
+evolutivo delle strutture stellari. A densità  log$\rho_c \sim$6
+al centro di  tutte le strutture inizia a prevalere la produzione
+di [[wp.it>neutrini]], provocando una inversione di temperatura ed il
+progressivo raffreddamento delle regioni centrali. La temperatura
+continua peraltro a crescere in una shell intermedia, sinché
+avviene la netta e brusca separazione tra le strutture che
+innescano e quelle che raffreddano.
+</WRAP>
+----
+<fbl>
+~~DISQUS~~