c04:funzione_iniziale_di_massa
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Linea 1: | Linea 1: | ||
+ | ====== A4.1 La formazione stellare. Funzione iniziale di massa (IMF) ====== | ||
+ | |||
+ | <WRAP justify> | ||
+ | La formazione stellare origina dal prevalere della gravità sulla | ||
+ | agitazione termica del gas interstellare. La dinamica dei processi | ||
+ | di formazione è peraltro ancora aperta a indagini ed ipotesi. | ||
+ | Per quel che riguarda l' | ||
+ | nubi interstellari a superare la massa critica, iniziando la | ||
+ | contrazione, | ||
+ | |||
+ | - La massa critica viene superata per fluttuazioni spontanee nella densità e/o per raffreddamento del gas, | ||
+ | - La massa critica viene superata a causa della compressione prodotta dalla propagazione nel mezzo di onde d'urto prodotte da una vicina [[wp.it> | ||
+ | |||
+ | |||
+ | Tali due meccanismi, anzichè essere alternativi, | ||
+ | rappresentare due meccanismi concorrenziali che, con efficienza da | ||
+ | determinare, | ||
+ | l'arco della storia della [[wp.it> | ||
+ | più volte citate differenze tra ammassi stellari di [[wp.it> | ||
+ | [[wp.it> | ||
+ | sostanziale differenza nello stato fisico del gas nel quale si | ||
+ | formarono i protoammassi e/o nei meccanismi di formazione. | ||
+ | |||
+ | Nel primo caso (fluttuazioni spontanee) la produzione di stelle | ||
+ | resta indipendente dalla presenza //in loco// di altre stelle,o | ||
+ | tutt' | ||
+ | elevano il valore della [[wp.it> | ||
+ | attendono processi di formazione stellari più o meno casualmente | ||
+ | scaglionati nel tempo. La formazione di stelle indotta da eventi | ||
+ | di [[wp.it> | ||
+ | stellari sia un evento autopropagantesi: | ||
+ | sistema stellare implica la presenza di stelle massicce che, | ||
+ | esplodendo come Supernove, inducono in sequenza la formazione di | ||
+ | ulteriori sistemi stellari nelle regioni circostanti, | ||
+ | seguito. Un processo iterativo di cui si trova forse evidenza | ||
+ | osservativa nella sequenza temporale di alcuni gruppi di | ||
+ | [[wp.it> | ||
+ | |||
+ | La distribuzione di masse stellari risultante al termine della | ||
+ | gerarchia di frammentazioni di un protoammasso | ||
+ | fondamentale tuttora aperto. Dall' | ||
+ | attorno al [[wp.it> | ||
+ | distribuzione una legge di potenza, nota come IMF | ||
+ | ([[wp> | ||
+ | [[wp.it> | ||
+ | alternative: | ||
+ | \\ | ||
+ | \\ | ||
+ | $$ \frac {dN}{dlnM}= M \frac {dN}{dM}= | ||
+ | \\ | ||
+ | \\ | ||
+ | $$ \frac {dN}{dM}= M^{-(\alpha+1)}= M^{-2.35}$$ | ||
+ | \\ | ||
+ | \\ | ||
+ | E' subito visto come tale distribuzione diverga per | ||
+ | M -> 0: essa era infatti intesa a descrivere la | ||
+ | distribuzione della IMF per masse superiori o dell' | ||
+ | M$_{\odot}$. Le più recenti | ||
+ | la distribuzione di Salpeter può al più essere mantenuta sino | ||
+ | a masse dell' | ||
+ | state proposte varie alternative, | ||
+ | drasticamente il numero di stelle previsto in tale intervallo di | ||
+ | masse. Miller e Scalo ([[https:// | ||
+ | dati osservativi in termini di una distribuzione log-normale, | ||
+ | tipo | ||
+ | \\ | ||
+ | \\ | ||
+ | $$\frac {dN}{dlnM} \propto exp[-C_1(logM-C_2)^2] $$ | ||
+ | \\ | ||
+ | \\ | ||
+ | con cui coprire l' | ||
+ | è peraltro ancora chiaro il ruolo dei fenomeni fisici alla base | ||
+ | di una tale distribuzione, | ||
+ | legge sia di validità generale o rappresenti - al contrario - | ||
+ | una distribuzione caratteristica delle sole stelle di Popolazione | ||
+ | I. L' | ||
+ | di metalli è stata infatti avanzata più volte, sulla base | ||
+ | dell' | ||
+ | l' | ||
+ | medesima, processi che dovrebbero giuocare un ruolo non | ||
+ | trascurabile nella dinamica della contrazione e della | ||
+ | frammentazione. | ||
+ | \\ | ||
+ | \\ | ||
+ | {{: | ||
+ | \\ | ||
+ | ** Fig. 4.13 ** Istogramma della distribuzione in massa dei | ||
+ | frammenti risultanti da un processo probabilistico confrontato con | ||
+ | una distribuzione log-normale. Le masse sono in frazioni della | ||
+ | massa della nube iniziale. | ||
+ | \\ | ||
+ | \\ | ||
+ | E' interessante peraltro notare come sia stato mostrato che una | ||
+ | distribuzione log-normale sia spontaneamente raggiunta quando si | ||
+ | supponga che il processo di successive | ||
+ | da leggi probabilistiche per quel che riguarda il numero di | ||
+ | frammenti per evento, le masse di tali frammenti e il numero di | ||
+ | frammentazioni (Fig. 4.13) | ||
+ | </ | ||
+ | \\ | ||
+ | ---- | ||
+ | ~~DISQUS~~ | ||
+ | |||